应用物理  >> Vol. 9 No. 8 (August 2019)

Zr掺杂对(Mn,Fe) 2 (P,Si)晶体结构、磁弹相变及磁热性能的影响
Effect of Zr Substitution on the Crystal Structure, Magnetoelastic Transition and Magnetocaloric Properties of (Mn,Fe) 2 (P,Si) Alloys

DOI: 10.12677/APP.2019.98042, PDF, HTML, XML, 下载: 580  浏览: 2,038  国家自然科学基金支持

作者: 冯佳婷*, 钱凤娇*, 施大宁*, 杨 浩*:南京航空航天大学理学院,江苏 南京

关键词: 磁制冷磁熵变磁弹相变(MnFe) 2 (PSi) Magnetic Refrigeration Magnetocaloric Effect Magnetoelastic Transition (MnFe) 2 (PSi)

摘要: 本文研究了4d过渡族金属Zr取代(Mn,Fe) 2 (P,Si)合金中Fe原子对其晶体结构、居里温度、热滞以及磁热性能的影响规律。结果显示,当Zr取代10 at.%的Fe时,可将MnFeP0.65 Si0.35原始样品的热滞由18 K降低至1.5 K,大大提高其相变的可逆性。然而,当Zr原子的含量增加至20 at.%时,热滞出现了上升,这主要由于过量的Zr造成了Mn5 Si3型第二相的出现,消耗了主相中的部分Si原子所致。与此同时,随着Zr含量的增加,居里温度逐渐上升。这是由于Zr取代部分Fe原子削弱了(Mn,Fe) 2 (P,Si)合金中Fe-Si的化学键合作用,增强了铁磁相的稳定性,从而提高了该合金的居里温度。此外,Zr掺杂的(Mn,Fe) 2 (P,Si)合金仍然表现出较强的磁热性能。因此,Zr掺杂的(Mn,Fe) 2 (P,Si)合金因其具有较小的热滞、可调的居里温度以及优异的磁热性能有望应用于室温磁制冷和能量转换领域。
Abstract: The influence of 4d transition metal Zr substitution on the structure, magnetoelastic transition and magnetocaloric properties has been investigated for the MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 alloys. The substitution for Fe by 10 at.% Zr significantly diminishes the thermal hysteresis (ΔThvs) from 18 to 1.5 K and hence greatly enhances the reversibility of the magnetoelastic transition. However, a further increase in the Zr content to 20 at.% deteriorates the thermal hysteresis. This is due to the formation of Mn5 Si3 -type impurity phase, which depletes the Si atoms in the main phase. The Curie temperature (TC) is raised with the increasing Zr content. This is due to the Zr-induced weakening of the Fe-Si covalent bonding, which stabilizes the ferromagnetic state and thus increases the TC. Additionally, the giant magnetocaloric effect (MCE) is retained in the Zr-substituted samples. Consequently, the combination of small ΔThvs, tunable TC and giant MCE has made the Zr-substituted (Mn,Fe) 2 (P,Si) promising for room-temperature magnetic refrigeration and energy conversion applications.

文章引用: 冯佳婷, 钱凤娇, 施大宁, 杨浩. Zr掺杂对(Mn,Fe) 2 (P,Si)晶体结构、磁弹相变及磁热性能的影响[J]. 应用物理, 2019, 9(8): 357-364. https://doi.org/10.12677/APP.2019.98042

1. 引言

基于巨磁热效应的室温磁制冷技术,因其具有绿色环保、高效节能、稳定低噪等显著优点,有望颠覆传统蒸气压缩制冷技术,应用到日常生活、医疗卫生、交通运输、国防科技等领域,具有重要的社会价值和经济价值 [1]。同时,与磁制冷材料密切相关的热学、磁学、力学、晶体学等方面的科学基础问题,也吸引了国内外材料科学和凝聚态物理等领域研究人员的广泛关注和深入研究。

巨磁热效应源于磁性材料中自旋与晶格自由度之间的强耦合作用,当磁场、温度等外场改变材料中的自旋自由度时(即发生磁相变),由于自旋–晶格耦合,材料的晶格自由度(即结构相变或者晶格常数突变)也会随着改变。在绝热条件下,材料就会表现出温度的变化,而在等温条件下会表现出熵的变化,由此带来巨磁热效应。近年来,研究者们相继在Gd5Si2Ge2 [2],LaFeSi [3] [4],(Mn,Fe)2(P,Si) [5],Ni-Mn基哈斯勒合金 [6] 等材料体系中发现了巨磁热效应。

在这些不同材料体系中,具有六角结构的(Mn,Fe)2(P,Si)合金因其具有优异的磁热性能且不含贵重或有毒元素等优势受到了广泛关注 [7] [8]。(Mn,Fe)2(P,Si)合金在发生铁磁–顺磁转变时,尽管晶体结构保持不变,但晶格常数发生了不连续的变化。该磁–结构耦合的相变又被称为一级磁–弹相变 [9]。正是由于晶格常数的不连续变化,相变过程中铁磁–顺磁两相界面上积累了大量的弹性应变,增加了相变过程的能垒,因此相变过程伴随着较大的热滞,限制了该材料在热循环过程的制冷效率。此外,(Mn,Fe)2(P,Si)通常仅在其居里温度(TC)附近的较窄温域内表现出巨磁热效应,因此限制了其使用温度 [5]。为了在较大温域内获得巨磁热效应,就必须能够有效调控其居里温度。鉴于此,降低(Mn,Fe)2(P,Si)材料的热滞以及调控其居里温度成了当下该领域亟需解决的瓶颈问题。

针对上述瓶颈问题,研究者们进行了广泛研究。Thang等人研究发现通过优化(Mn,Fe)2(P,Si)材料的热处理工艺可以降低其热滞 [10]。不同热处理后材料中的杂质含量有了较为明显的变化,因此热处理对(Mn,Fe)2(P,Si)材料相变特性的改变根源于主相化学计量比的变化。Dung等人 [5] 研究发现,通过合理调整(Mn,Fe)2(P,Si)中Mn:Fe原子和P:Si的原子比可以有效调控热滞和居里温度。Guillou [11] 和Miao [12] 等人研究发现,通过向(Mn,Fe)2(P,Si)中添加一些尺寸较小的原子(如,B,C,N等)也能改变其热滞和居里温度。Ou等人 [13] 研究发现,利用3d过渡族金属(如Ni,Cu,Co等)取代(Mn,Fe)2(P,Si)中的Mn或Fe原子也能实现对其居里温度和热滞的调控。

本实验采用4d过渡族金属Zr取代(Mn,Fe)2(P,Si)中的Fe原子,研究了其对晶体结构、居里温度、热滞以及磁热性能的影响规律。我们研究发现,当Zr含量为10 at.%时,可将(Mn,Fe)2(P,Si)的热滞由18 K降低至1.5 K,大大提高其相变的可逆性。与此同时,(Mn,Fe)2(P,Si)材料的优异磁热性能得以保留。

2. 实验

2.1. 样品的制备

以Mn、Fe、P、Si、Zr粉末(纯度均高于99.5 w.t.%)为原材料,采用球磨法制备MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 (x = 0, 0.05, 0.1和0.2)合金。使用碳化钨材质的球磨罐和球,球:料质量比为6:1,转速为400 rpm,在氩气环境下球磨10小时。随后将球磨后的粉末压制成直径为10 mm的小圆柱,并将其真空封装于石英管中。最后,将封装好的石英管放入箱式炉中,在1373 K温度下保温40小时,保温结束后对石英管进行淬火。

2.2. 性能表征

利用X射线衍射仪(XRD, PANalytical X-pert Pro)对退火后样品的晶体结构进行分析,该衍射仪配备低温腔,可以实现77-300 K温度范围内的XRD表征。本实验测试了不同Zr含量的样品在室温和150 K下XRD谱,并进一步利用Fullprof软件 [14] 对衍射谱进行了Rietveld精修分析,从而获得了其晶格常数。

使用多功能物性测量系统(PPMS, Quantum Design, Dynacool)搭载的振动样品磁强计(VSM)测量了样品的磁性能。为了利用麦克斯韦尔方程计算样品的磁熵变,我们采用“回路法” (loop protocol) [15] 测量了样品在不同温度下的磁化曲线:先从最高温度点开始测试,在测量完每个温度点的磁化曲线之后,将样品加热到远高于其居里温度的温度下,然后冷却到所需测量的温度点进行磁化曲线的测量。通过“回路法”可以有效避免热历史(thermal history)对计算磁熵变的影响。

3. 结果与讨论

图1为不同Zr含量MnFe1-xZrxP0.65Si0.35样品的磁化强度(M)随温度(T)的变化曲线。有图可见,所有样品均表现出顺磁–铁磁转变,并且升温曲线与降温曲线均不重合,表明该铁磁相变存在热滞,为一级磁相变。当Zr含量由0增加到0.05时,热滞由18 K降低为7K;随着Zr含量进一步增加到0.1时,样品的热滞进一步减小到1.5 K;但随着Zr含量的提高,热滞又增大。由此可见,当Zr含量低于0.1时,能够有效弱化(Mn,Fe)2(P,Si)材料铁磁相变的一级特性,降低铁磁相变过程的能垒,提高其相变的可逆性。

此外,由图1可见,随着Zr含量的增加,(Mn,Fe)2(P,Si)材料的居里温度逐渐上升。不含Zr的原始样品居里温度在175 K左右,通过Zr部分取代Fe能够将其居里温度调节至室温附近,使得该材料能够应用于室温磁制冷和能量转换等领域。我们将居里温度(TC)和热滞(ΔThys)随Zr含量的变化关系展示于图2中。每掺入1 at.%的Zr,TC增长幅度高达6.5 K,并且能够实现热滞的显著下降,因此可以用来同步调控(Mn,Fe)2(P,Si)材料的居里温度和热滞,具有广阔的应用前景。

Figure 1. Temperature dependence of magnetization measured in 0.1 T for MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 samples

图1. MnFe1-xZrxP0.65Si0.35样品在0.1 T磁场下磁化强度随温度变化曲线

Figure 2. (a) Curie temperature (TC) upon warming and (b) thermal hysteresis (ΔThys) as a function of Zr content

图2. (a) 升温过程的居里温度TC和(b) 热滞与Zr含量之间的依赖关系

我们在x = 0.1 样品中实现了1.5 K的低热滞,为了进一步确认相变特性,我们基于其不同温度的磁化曲线计算出了其Arrot曲线,如图3所示。根据Landau理论 [16],对于一级磁相变而言,其居里温度附近的Arrot曲线应呈现出S型曲线,而对于二级磁相变而言,其居里温度附近的Arrot曲线为一条直线。图3(a)为不含Zr的原始样品的Arrot曲线,显然其呈现出S型形状,表明该相变为一级磁相变,这与图1中较大的热滞特性相吻合。而x = 0.1的样品,其Arrot曲线也显示出S型形状,但是跟不含Zr样品的Arrot曲线相比,已经介于S型和直线型之间。由此可见,x = 0.1样品的相变特性实际上已经介于一级与二级相变的临界点。有报道指出 [17],处于相变临界点的样品通常表现出极低的热滞,优异的磁热性能以及良好的机械稳定性。

Figure 3. The Arrot plots for the MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 samples: (a) x = 0, and (b) x = 0.1

图3. Zr含量分别为0 (a)和0.1 (b)时的Arrot曲线

图4给出了不同Zr含量MnFe1-xZrxP0.65Si0.35样品在室温下的XRD图谱。当Zr含量x ≤ 0.1时,XRD图谱中所有衍射峰属于六角结构的(Mn,Fe)2(P,Si)合金(空间群为:P-62m),未探测到任何杂相。当Zr含量x = 0.2时,XRD图谱中出现了多个杂峰,经过比对这些杂峰属于六角结构的Mn5Si3相(空间群为:P63/mcm)。该杂相的金属:非金属原子比为5:3,低于主相的2:1,因此通常在金属含量不足时出现。由此可见,Zr原子在替代(Mn,Fe)2(P,Si)合金中Fe原子时存在着上限,超过该上限的Zr原子难以进入(Mn,Fe)2(P,Si)合金的晶格中,由此造成了主相中金属原子流失,从而导致Mn5Si3基第二相的出现。这也能较好的解释x = 0.2样品较大的热滞(如图1所示)。Miao等人 [18] 研究指出,(Mn,Fe)2(P,Si)合金中Si的含量显著影响其热滞。当降低(Mn,Fe)2(P,Si)合金中的Si原子时,其热滞会显著增大。由此可见,本实验中Zr含量为x = 0.2样品中出现了大量的Mn5Si3基第二相,该第二相消耗了部分Si原子,因此造成了主相中Si含量的下降,由此导致了x = 0.2样品表现出较大的热滞。

Figure 4. The XRD patterns for the MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 samples measured at room temperature

图4. 不同Zr含量样品的室温下XRD曲线

为了进一步探究Zr取代Fe对(Mn,Fe)2(P,Si)合金居里温度影响机制,我们测量了不同Zr含量样品在150 K下的XRD图谱。之所以选择150 K,是因为在该温度下所有样品均处在铁磁状态,方便对比其在同一温度、同一磁性状态下的晶体结构参数。我们采用Rietveld拟合法获得了不同Zr含量样品的晶格常数,如图5(a)所示。由图可见,随着Zr含量的上升(Mn,Fe)2(P,Si)合金的晶格常数a逐渐增大,而c逐渐减小。晶格常数的这种各向异性的变化表明Zr的掺杂效应不仅仅局限其尺寸效应(Zr原子半径大于Fe),应该还造成了化学键合以及电子结构的变化。图5(b)给出了c/a以及TC与Zr含量之间的依赖关系,TC随着c/a的减小而增加。荷兰代尔夫特理工大学的Brück教授课题组 [19] 报道指出,(Mn,Fe)2(P,Si)合金的一级磁相变伴随着Fe原子的変磁转变,即在顺磁状态下Fe与周围的Si原子形成一定的化学键合;在顺磁-铁磁转变过程中,由于晶格常数a的增大,造成Fe-Si原子居里的增加,因此化学键合削弱,Fe原子的磁矩增加。由此可见,(Mn,Fe)2(P,Si)合金中晶体结构的转变与磁结构转变紧密关联。本实验中,Zr原子取代Fe原子造成了晶格常数的增加,同样能够削弱Fe-Si形成化学键,因此增加了低温铁磁相的稳定性,从而导致TC的上升。

Figure 5. (a) The lattice parameters at 150 K derived from the Rietveld refinement of the XRD data. (b) The calculated c/a ratio and the TC determined from the warming branch of the M-T curves as a function of the Zr content

图5. (a) 通过对150 K测的XRD曲线进行结构精修所得的晶格常数与Zr含量之间的演变关系;(b) 计算所得c/a比值以及升温过程TC与Zr含量的依赖关系

图6给出了不同Zr含量MnFe1-xZrxP0.65Si0.35样品在外加磁场变化为1.5 T时的磁熵变。该磁熵变是基于不同温度下的磁化曲线通过麦克斯韦尔方程计算所得。由图可见,随着Zr含量的增加,样品的磁熵变有所下降,这主要是由于其一级磁相变特性逐渐变弱引起的。对于x= 0.2的样品,尽管其仍然表现出较强的一级相变特性,但其含有的较多Mn5Si3型第二相降低了其磁熵变值。所有样品的磁熵变大小均高于目前商用的Gd金属的磁熵变值 [20],因此Zr掺杂的(Mn,Fe)2(P,Si)合金因为同时具有较高的磁熵变、较低的热滞等优势具有较强的应用前景。

Figure 6. Isothermal entropy change for a field change of 1.5 T for the MnFe1-xZrxP0.65Si0.35 samples

图6. MnFe1-xZrxP0.65Si0.35样品在磁场变化为1.5 T时的磁熵变

4. 结论

本实验采用4d过渡族金属Zr取代(Mn,Fe)2(P,Si)合金中的Fe原子,研究了其对晶体结构、居里温度、热滞以及磁热性能的影响规律。我们研究发现,当Zr含量为10 at.%时,可将MnFeP0.65Si0.35样品的热滞由18 K降低至1.5 K,大大提高其相变的可逆性。进一步提高Zr原子的含量会造成热滞的上升,这主要是由于产生的Mn5Si3型第二相消耗了主相中的Si原子所致。与此同时,利用Zr取代部分Fe原子可以削弱(Mn,Fe)2(P,Si)合金中Fe-Si的化学键合作用,增强了铁磁相的稳定性,从而提高了该合金的居里温度。由此可见,通过4d过渡族金属Zr取代(Mn,Fe)2(P,Si)合金中的Fe原子可以实现对其热滞和居里温度的同步调控,同时其巨磁热效应得以保留。本研究有望为室温磁制冷材料的相变调控提供新的思路,推动其产业化之路。

基金项目

本研究受到了国家自然科学基金(资助号11847004,U1632122,和11774172)、江苏省自然科学基金(资助号BK20180418)以及中央高校基本科研业务费(资助号NS2019042)的支持。

NOTES

*通讯作者。

参考文献

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